Оптимизация
Уравнения оптимального движения
Подстановка выражений для оптимального управления (7), (8) и (9) или (10) в (6) приводит к выражению для оптимального гамильтониана:
(12) | ||
где |
(13) | ||
где |
H=δP[kA+b] | (14) |
(15) |
(15a) |
Осреднение
Эффективное использование осреднения дифференциальных уравнений оптимального движения возможно благодаря малости отношения величины реактивного ускорения к гравитационному. Осреднение позволяет существенно увеличить длину шага численного интегрирования и снизить тем самым вычислительную трудоемкость задачи. Однако, главным аспектом применения метода осреднения в данной задаче является его регуляризующая роль: осредненная система дифференциальных уравнений численно устойчивее неосредненной.
Используется осреднение по времени на орбитальном периоде КА, что соответствует известной в небесной механике схеме осреднения по средней аномалии КА. Асимптотическое обоснование этой схемы хорошо известно: решение осредненных по этой схеме дифференциальных уравнений является нулевым членом разложения решения неосредненных уравнений в ряд Фурье по кратным средней аномалии КА. Интуитивное обоснование применения этой схемы осреднения заключается в малости изменения "медленных" элементов орбиты КА под воздействием реактивного ускорения за один виток.
Осреднение дифференциальных уравнений проводится по формуле
(16) |
- для задачи оптимального быстродействия, - для задачи с фиксированным временем, - правые части неосредненных дифференциальных уравнений (15) или (15a), - среднее движение, |
Краевая задача
В результате интегрирования уравнений (15) или (15а) с применением схемы осреднения (16) определяются значения фазового вектора x и вектора сопряженных переменных p в конечный момент времени T и значения невязок решения краевой задачи, например:
(17) для задачи с фиксированным временем |
(17a) для задачи на оптимальное быстродействие |
(18) для задачи с фиксированным временем |
(18a) для задачи на оптимальное быстродействие |
<< назад вперед >> | 1 2 3 |